Eclissi solare - Wikipedia

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Un'eclissi solare (o eclissi di Sole) è un tipo di eclissi, ovvero un fenomeno ottico-astronomico, abitualmente associato al sistema "Sole-Terra-Luna", caratterizzato dall'oscuramento di tutto o di una parte del disco solare da parte della Luna, visto dalla Terra.

Si tratta di un evento piuttosto raro poiché, anche se dovesse verificarsi a ogni novilunio, Sole, Luna e Terra dovrebbero anche essere perfettamente allineati tra piano equatoriale celeste e piano dell'eclittica: per la meccanica celeste ciò accade sporadicamente, ovvero quando la Luna, la cui orbita è inclinata di circa cinque gradi rispetto all'eclittica, interseca quest'ultima in un punto detto "nodo". In novilunio, se la Luna si trova tra il Sole e la Terra nell'ipotetica intersezione dei due piani, detta "asse nodale" o "linea dei nodi", allora essa proietta la sua ombra su una porzione della superficie terrestre, dalla quale si assisterà così ad un'eclissi solare. Se invece il nodo si trova dalla parte opposta, si assisterà ad un'eclissi lunare, questa volta in plenilunio.

Quando Sole-Terra-Luna sono perfettamente allineati, la Luna proietta un preciso e ristretto cono d'ombra sulla superficie terrestre dell'emisfero esposto al Sole lungo una ristretta fascia geografica terrestre, mentre nelle aree circostanti l'ombra della Luna sarà molto più estesa e, tuttavia, più debole e solo parziale, in quello che viene comunemente detto "cono di penombra". È questo il caso generico di una eclissi solare, che viene comunemente chiamata centrale.

Esistono infatti, delle eclissi per le quali i tre astri non sono perfettamente allineati, pertanto soltanto una piccola fetta dell'emisfero terrestre viene oscurata, e sempre e soltanto dal cono di penombra, dando così origine solo a delle eclissi sempre parziali per tutti i punti di osservazione terrestri. Ne consegue che le eclissi "non centrali" non sono di particolare interesse.

Le eclissi solari centrali invece sono molto studiate, e si suddividono, a loro volta, in: eclissi solare totale, eclissi solare anulare, eclissi solare ibrida.

È il tipo di fenomeno più studiato e più conosciuto nel campo delle osservazioni astronomiche, in quanto, durante la fase centrale, è possibile studiare con facilità la cosiddetta corona solare. Il fenomeno si verifica soltanto se la Luna è ad una distanza dalla Terra tale da farla apparire di diametro angolare lievemente maggiore di quello del Sole. Se ciò non dovesse realizzarsi, ovvero la Luna mostrasse un diametro angolare apparente minore di quello del Sole, si osserverà un suggestivo anello luminoso, tuttavia non apprezzabile per l'osservazione della corona solare (eclissi solare centrale di tipo anulare).
In una eclissi solare centrale totale, la Luna proietta sulla Terra un lungo percorso di oscuramento, detto percorso del già citato "cono d'ombra", anche detto "corridoio d'ombra", "fascia di totalità" o "percorso della totalità" e che, tuttavia, colpisce soltanto una strettissima porzione terrestre, lungo tutto il percorso dell'eclissi e, tuttavia, largo in media circa appena un centinaio di chilometri. Soltanto in quelle aree geografiche, previo anche un bel tempo meteo, l'osservatore terrestre può ammirare significativamente il fenomeno della totalità, questa volta ad occhio nudo. La luminosità del cielo diminuisce in pochi secondi, quasi come se fosse notte, per poi riapparire, sempre repentinamente, dopo pochi minuti. Esiste infatti una scala di luminosità detta magnitudine di eclissi, per la quale sopra 1,0-1,50 l'eclissi è definito come "totale". Le fasi del fenomeno di un'eclissi solare totale sono quindi:

• Primo contatto esterno: il profilo vero della Luna è tangente esternamente al bordo del Sole.
• Primo contatto interno: il profilo vero lunare è tangente internamente a quello solare; inizia la totalità.
• Totalità: è chiamata anche fase massima o di massimo oscuramento della luce del Sole.
• Secondo contatto interno: termina la totalità.
• Secondo contatto esterno: il profilo vero lunare è tangente esternamente al disco del Sole; termine dell'eclissi.

Sia prima e dopo la fase della totalità, e nelle aree geografiche non all'interno del cono d'ombra, in particolare nelle aree geografiche del "cono di penombra", l'eclissi sarà solo parziale, di durate di tempo del fenomeno molto maggiore e visibile da aree più estese, un fenomeno comunque sempre apprezzabile (con appositi occhiali di protezione), e tuttavia non suggestivo come quello totale.
In una eclissi solare parziale, infatti, si hanno solo tre fasi:

• Primo contatto esterno: la Luna entra nel disco solare.
• Culmine: la Luna ha raggiunto il massimo dell'eclissi il quale può essere considerato come la minima distanza angolare fra i due corpi visti da un osservatore sulla Terra.
• Secondo contatto esterno: la Luna esce dal disco solare.

Poiché l'orbita della Luna è leggermente ellittica, la distanza della Luna dalla Terra non è costante, e quindi l'eclissi non è sempre totale. Nell'eclissi anulare, la Luna è nel punto più lontano della sua orbita (apogeo) e il cono d'ombra non giunge fino alla superficie terrestre: ciò si verifica in quanto il diametro angolare del disco della Luna si mantiene minore di quello solare. Quindi durante un'eclissi anulare è come se del Sole ne fosse rimasto un anello luminoso durante la fase centrale, e quindi la Luna è troppo lontana dalla superficie terrestre per occultare completamente il disco Sole (vedi l'animazione a fianco).

Anche l'eclissi solare anulare, sebbene sia meno suggestiva, prevede un percorso del cono d'ombra simile a quello della totale, pertanto, in quelle ristrette aree geografiche terrestri, si vedrà una cosiddetta eclissi solare totale anulare. Per tutte le aree geografiche fuori dal cono d'ombra, ma dentro il cosiddetto cono di penombra e per tutto il tempo che precede e segue all'orario del culmine dell'eclissi di quel determinato giorno, si avrà invece un comune eclissi solare parziale.

L'eclissi ibrida è un fenomeno abbastanza raro: si verifica quando la risultante tra l'orbita lunare e la rotazione terrestre fanno sì che il diametro angolare apparente della Luna sia appena sufficiente a coprire totalmente il disco del Sole al culmine dell'eclissi. Le zone della Terra poste lungo la congiungente Sole - Luna vedono l'eclissi come totale. Prima e dopo la fase massima (detta anche di massimo oscuramento), se il cono d'ombra lunare si sposta su parte della superficie terrestre più lontana dalla Luna - a motivo della curvatura della superficie del nostro pianeta -la Luna apparirà all'osservatore, di conseguenza, più piccola e quindi incapace di coprire l'intero disco solare. Il vertice del cono d'ombra non riuscirà più a sfiorare il suolo, ma rimarrà "sospeso" in aria, e in tale caso l'eclissi apparirà anulare.
L'immagine dell'eclissi solare ibrida del 6 maggio 2005, non visibile dall'Europa mostra un esempio di eclissi solare ibrida: a sinistra la totalità e a destra l'anularità prima e dopo la totalità.^[1] La successiva eclissi ibrida del 3 novembre 2013 è stata visibile dall'Italia, ma trascurabile per la bassa magnitudine.

Data	Tipo di eclisse	Magnitudine	UTC	Durata	Luoghi di visibilità
9 marzo 2016	Totale	1,045	01:58:19	04m09s	Indonesia e Micronesia (totale); Asia orientale, Alaska, Australia settentrionale (parziale)
1 settembre 2016	Anulare	0,974	09:08:02	03m06s	Africa, Oceano Indiano
26 febbraio 2017	Anulare	0,992	14:54:33	00m44s	Cile e Argentina (anulare), Sudafrica, Sudamerica e Antartide (parziale)
21 agosto 2017	Totale	1,031	18:26:40	02m40s	Nordamerica (totale); Sudamerica, Europa occidentale e Africa (parziale)
15 febbraio 2018	Parziale	0,599	20:52:33	–	Antartide, Sudamerica
13 luglio 2018	Parziale	0,337	03:02:16	–	Australia meridionale
11 agosto 2018	Parziale	0,737	09:47:28	–	Nordeuropa, Asia settentrionale, Canada orientale
6 gennaio 2019	Parziale	0,715	01:42:38	–	Asia nordorientale, Alaska
2 luglio 2019	Totale	1,046	19:24:07	04m33s	Argentina e Cile (totale); Sudamerica, America Centrale e Polinesia (parziale)
26 dicembre 2019[2]	Anulare	0,970	05:18:53	03m40s	Asia, Australia
21 giugno 2020	Anulare	0,994	06:41:15	00m38s	Africa, Asia, Europa sudorientale
14 dicembre 2020	Totale	1,025	16:14:39	02m10s	Argentina, Cile e Kiribati (totale); America centrale e meridionale, Africa sud-occidentale (parziale)
10 giugno 2021	Anulare	0,943	10:43:07	03m40s	Canada settentrionale, Groenlandia, Russia
4 dicembre 2021	Totale	1,037	07:34:38	01m54s	Antartide
30 aprile 2022	Parziale	0,640	20:42:36	01m54s	Sudafrica, Oceano Pacifico
25 ottobre 2022	Parziale	0,862	11:01:20	01m16s	Europa, Africa, Asia
20 aprile 2023	Ibrido	1,013	04:17:56	01m54s	Indonesia, Australia, Papua Nuova Guinea; Filippine, sud-est asiatico (parziale)
14 ottobre 2023	Anulare	0,952	18:00:41	05m17s	USA, America centrale, Colombia, Brasile
8 aprile 2024	Totale	1,057	18:18:29	04m28s	USA, Messico, Canada
2 ottobre 2024	Anulare centrale	0,933	18:46:13	07m25s	Pacifico, Estremo Sud America

L'ultima eclissi solare totale avvenuta nel XX secolo pienamente visibile in territorio italiano, fu quella del 15 febbraio 1961, dove il cono d'ombra della totalità fu apprezzabile in parte di Piemonte, Liguria, Toscana, Lazio, Marche.
Da allora, in Italia furono viste soltanto eclissi di tipo parziale, delle quali le più apprezzabili furono quelle del 20 maggio 1966, 25 febbraio 1971, 15 dicembre 1982, 4 dicembre 1983, 30 maggio 1984, , 12 ottobre 1996, 11 agosto 1999, 3 ottobre 2005, 29 marzo 2006, 4 gennaio 2011, 3 novembre 2013, 20 marzo 2015 ^[3], 25 ottobre 2022 ^[4], sebbene le più importanti, come percentuale di oscurità del disco solare, furono quelle del 1999 e 2005.

• 5 novembre 2059, dove il cono d'ombra (eclisse anulare centrale) attraversa Sicilia e Sardegna
• 13 luglio 2075, dove il cono d'ombra (eclisse anulare centrale: il sole sorge già quasi completamente oscurato, la "totalità" avviene circa un'ora dopo l'alba) attraversa la fascia Toscana-Emilia-Veneto

• 3 settembre 2081, dove il cono d'ombra attraverserà Francia, Austria, parte di Trentino-Alto Adige e Friuli Venezia Giulia e l'intera Penisola Balcanica;
• 27 febbraio 2082 (eclisse anulare centrale) il cono d'ombra attraverserà Portogallo, Spagna, Francia e il Nord Italia, poco prima del tramonto.
• 21 aprile 2088, visibile come totale dalle Isole di Isola di Lampedusa, Isola di Linosa, e dal sud della Sicilia.
• 01 aprile 2136, visibile da Sardegna, Lazio, Campania, e Puglia ^[5]
• 26 agosto 2147, (eclisse anulare centrale),visibile da Sicilia e Calabria.^[6]
• 14 giugno 2151, visibile da Trentino-Alto Adige, Friuli-Venezia Giulia e Veneto. ^[7]
• 05 agosto 2157 (eclisse anulare centrale),visibile dal centro Italia, poco dopo all'alba ^[8]
• 04 giugno 2160, visibile da una piccola zona della Sardegna, isole Ponziane, e Calabria.
• 17 novembre 2180, il cono d'ombra passerà sopra le Isole di Lampedusa e Linosa.^[9]
• 6 luglio 2187, dove il cono d'ombra taglierà in due Lazio e Toscana;^[10]
• 8 novembre 2189, il cono d'ombra sarà parallelo allo stivale italiano, intersecando Corsica e Sicilia;^[11]
• 27 settembre 2220,visibile da Sardegna, Lazio, Campania, e Calabria.
• 16 maggio 2227, il cono d'ombra taglierà nuovamente in due la Toscana.
• 21 dicembre 2234,visibile dalla zona più meridionale della Sicilia.
• 6 maggio 2236, visibile da Sicilia, Basilicata, e Puglia.
• 15 marzo 2249, visibile all'alba dalla Puglia solar-eclipse.info
• 13 gennaio 2298,il cono d'ombra attraverserà Sicilia, Calabria e Puglia.
• 28 giugno 2299, dove il cono d'ombra lunare passerà sopra il centro e sud Italia.

Anticamente, si usava il cosiddetto "Ciclo di Saros", che indicava una certa periodicità delle eclissi. Il periodo tuttavia, non bastava a indicare l'esatto percorso del cono d'ombra sulla Terra, ovvero i precisi luoghi geografici dove avviene il fenomeno apprezzabile della totalità. Occorre, in questo caso, analizzare anche le condizioni al contorno, che contraddistinguono le previsioni professionali, vale a dire condotte con metodi rigorosi di calcolo^[12].
Fino a tempi recenti, alcuni calcoli matematici sull'esatto percorso dell'eclissi solari sono spesso oggetto di dibattito. Un errore di calcolo ad esempio, fu imputato sulla previsione del passaggio del futuro estremo bordo del cono d'ombra che, nel 2081, lambirà la città di Trieste, latitudine 45°,668 Nord, dove l'errore trae verosimilmente origine da un opuscoletto Archiviato il 6 maggio 2015 in Internet Archive. redatto dal professore Ettore Leonida Martin, matematico, ed ex direttore dell'Osservatorio astronomico di Trieste^[13]. Tale contributo al calcolo di previsione fu compilato sulla base di Canoni ottocenteschi (vale a dire una raccolta di tabelle numeriche precompilate con annessi grafici), i quali, a loro volta si rifacevano, per i movimenti della Luna e del Sole, alle coeve teorie.
Col trascorrere del tempo, le successive generazioni di astronomi, incorsero in un verosimile errore di valutazione e cioè, anteposto il prestigio dell'autore, ritennero tacitamente che non fosse più né necessario e né conveniente ritornare sui calcoli del matematico Martin, oltre tutto così faticosi a eseguirsi in un'epoca che non conosceva i computer ma solo Canoni ed enormi tavole dei logaritmi a 9 e più decimali. Con queste premesse gli astronomi ritennero che i risultati dei calcoli fossero privi di apprezzabili errori mentre, invece, avrebbero dovuto essere ripetuti: infatti, nel frattempo, erano progressivamente migliorate le teorie dei movimenti lunari e solari.

Una coppia di studiosi ha indagato di recente sugli errori di datazione cronologica di remote eclissi solari da imputarsi alla imperfetta o approssimativa conoscenza del valore del ΔT inteso come differenza fra il tempo dinamico terrestre e il tempo universale^[14] esaminando, nel loro lavoro, la celebre pubblicazione Canon der Finsternisse^[15]. Theodor von Oppolzer, nella sua opera Canon der Finsternisse prende in esame quasi tutte le eclissi lunari e solari dal 1207 a.C. al 2163 d.C. Sempre Oppolzer preparò una serie di carte in proiezione polare mostranti la linea della centralità delle eclissi anulari e totali visibili fra il Polo Nord e il parallelo a 20° di latitudine sud. Le eclissi solari previste dai Canon ammontano a circa 5.000: una così ampia mole di lavoro, precisano i due ricercatori, fu compiuta da Oppolzer ricorrendo a semplificazioni. Per esempio per tracciare ogni singola linea centrale della fase massima, egli calcolò solo tre posizioni sulla superficie terrestre: al sorgere, alla culminazione e al tramonto del Sole e senza tenere conto della rifrazione atmosferica. Questi tre punti venivano poi raccordati con una linea curva posizionata sulle rispettive carte di previsioni. Per stabilire il grado di confidenza dei valori presentati nel Canon der Finsternisse, gli studiosi presero come riferimento un recente lavoro di un gruppo di matematici, ovvero confrontando i tabulati di Oppolzer con quelli ottenuti per mezzo del computer^[16] ed anche con quelli pubblicati annualmente dal The Astronomical Almanac^[17]. La ricerca evidenziò che le posizioni dell'alba e del tramonto erano spostate di circa 0,3° sia in latitudine che in longitudine, mentre le posizioni geografiche che vedono il Sole al culmine sono tipicamente spostate di circa 0,4°, sempre in entrambe le coordinate (p. 334 op. cit.). La coppia di ricercatori dedusse che se le incertezze di posizionamento geografico sono nell'ordine di quei valori angolari indicati (0,3°-0,4°) allora le Carte di Oppolzer riportanti il tracciato della centralità, sono adeguate per la maggioranza degli scopi.
I due ricercatori altresì evidenziarono che gli errori di posizione a metà mattino o a metà pomeriggio sono spesso molto grandi. La posizione della linea centrale devierebbe dalla sua vera posizione di almeno 500 km e occasionalmente supera i 1000 km. I ricercatori conclusero affermando che le carte di Oppolzer forniscono una stima estremamente "grezza" del percorso della totalità, perfino nelle moderne eclissi solari. Poiché lo scopo della ricerca verteva sul reperimento di cronache di antiche osservazioni (medioevali e più remote ancora), i due studiosi trovarono che nel lavoro di Oppolzer fu da lui introdotta una errata scelta dei parametri orbitali della Luna, così da produrre uno spostamento della longitudine della Luna, spesso eccedente i 5°, al sorgere, alla culminazione e al tramonto, mentre la corrispondente latitudine lunare è errata di circa 1°.
Gli studiosi terminarono l'esame dei Canon der Finsternisse con questi termini: In summary, Oppolzer's canon is of severely limited usefulness for the investigation of both modern and ancient/medieval solar eclipses^[18] (In definitiva il Canone di Oppolzer è di una utilità enormemente limitata tanto per l'indagine di moderne quanto di antiche e medioevali eclissi solari).

Oggigiorno, gli studiosi possono facilmente disporre di alcuni precisi programmi capaci di calcolare con grande accuratezza, sia gli speciali tabulati numerici di cui si è detto sopra e sia di disegnare le relative carte di previsione. Queste ultime, sono semplicemente dei planisferi con sovrapposte alcune curve che rappresentano i limiti geografici nord e sud della fascia di totalità e la sua linea di centralità al suolo. Tali curve sono ottenibili anche per le eclissi parziali.

Dal pianeta Terra sono osservabili delle eclissi di corpi celesti rispetto ad altri oltre il sistema Sole-Terra-Luna. Tuttavia, in questi casi è preferibile il termine occultazione, ad esempio della Luna rispetto a stelle o pianeti. Inoltre si hanno i cosiddetti transiti, visibili sia dalla Terra, durante i quali si possono vedere Mercurio e Venere passare davanti al Sole, che su Marte potendo essere eclissato da Phobos e Deimos.

• Simulazione dell'eclissi totale dell'11 agosto 1999

• 

  Totalità dell'eclissi del 1999

• 

  Eclissi osservata dallo spazio durante la missione Apollo 12, in cui è la Terra a coprire il Sole

• (EN) W. Chauvenet. A manual of spherical and practical astronomy, vol 1, 5th edition, 1892 (ristampato nel 1960, riporta le formule necessarie per il calcolo delle circostanze sia generali che per un particolare luogo terrestre - da p. 436 a p. 549)
• (DE) Theodor Ritter von Oppolzer. Canon der Finsternisse, Imperial Academy of Sciences, Vienna, 1887; (8000 eclissi solari dall'anno -1207 al +2161. I dati sono presentati per essere usati col metodo di Hansen. Ristampa eseguita dalla Dover di New York nel 1962, con traduzione in inglese)
• Francesco Zagar. Astronomia sferica e teorica, Zanichelli, Bologna 1948 (capitolo XII - occultazioni ed eclissi)
• (EN) S. A. Mitchell. Eclipses of the Sun, 5th edition, 1951 (descrizione delle spedizioni in occasioni di eclissi fino al 1950)
• (RU) A. A. Mikhailov. Teoriya Zatmennii, 2nd edition, 1954 (calcoli dettagliati di eclissi solari, lunari ed argomenti affini; sezioni dedicate alla correzione del lembo lunare, alle corpuscolar eclipses, ecc.)
• (EN) J. Meeus, C. Grosjean, W. Vanderleen. Canon of solar eclipses, Pergamon Press, Oxford, 1966 (Canoni per le eclissi dal 1898 al 2510)
• (EN) H. Mucke, J. Meeus. Canon of solar eclipses -2003 to +2526, Astronomisches Büro, Wien, 1983; (informazioni su 10774 eclissi basate sulla teoria solare di Newcomb e la lunare ILE-1954 presentate per essere elaborate col metodo di Bessel)
• (EN) David Herald. Correcting predictions of solar eclipse contact times for the effectcs of lunar limb irregularities J. Brit. Assoc. 93, 241-246 (1983)
• (EN) F. R. Stephenson, M. A. Houlden. Atlas of historical eclipses maps, Cambridge University Press, 1986
• (EN) Fred Espenak. Fifty year canon of solar eclipses: 1986-2023, NASA, Reference Pubblication 1178, Washington, 1987 (Solo mappe senza gli elementi di Bessel)
• (EN) J. Meeus. Elements of solar eclipses, Willmann-Bell, VA, USA, 1989 e 1998 (elementi di Bessel con spiegazioni per il calcolo)
• (EN) Fred Espenak, Jean Meeus. Five Millennium Canon of Solar Eclipses, NASA Goddard Space Flight Center, October 2006

• Eclissi lunare
• Saros
• Occultazione
• Osservazione del Sole#Precauzioni e danni oculari

• Eclissi di Sole italiane dal 1º gennaio 1 al 31 dicembre 2500 (Interactive shadow maps di tutte le 95 eclissi solari la cui fascia di massima oscurazione ha intersecato - o intersecherà - il territorio italiano)
• Calcolatore online di eclissi solari in JavaScript V3.3 (pubblicato nei termini della GPL Version 2)
• (EN) Five Millennium (-1999 to +3000) Canon of Solar Eclipses Database (fornisce, su interrogazione dell'utente, gli elementi di Bessel sotto forma di coefficienti polinomiali)
• (EN) Historical values of delta T (ΔT) (relazione sul cruciale problema della datazione storica delle eclissi nella scala di tempo UT)
• (EN) Uncertainty in Delta T (ΔT) (le tre Tavole forniscono, in funzione degli anni dal -4000 al +5000, le stime delle incertezze nella longitudine del percorso dell'ombra)
• Calcolatore eclissi NASA, su eclipse.gsfc.nasa.gov.

V · D · M Elenco delle eclissi solari
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Eclissi anulari	1820 set 7 · 1854 mag 26 · 1879 gen 22 · 1889 giu 28 · 1901 nov 11 · 1903 mar 29 · 1904 mar 17 · 1905 mar 6 · 1907 lug 10 · 1908 giu 28 · 1911 ott 22 · 1914 feb 25 · 1915 feb 14 · 1915 ago 10 · 1916 lug 30 · 1917 dic 14 · 1918 dic 3 · 1919 nov 22 · 1921 apr 8 · 1922 mar 28 · 1923 mar 17 · 1925 lug 20 · 1926 lug 9 · 1927 gen 3 · 1929 nov 1 · 1932 mar 7 · 1933 feb 24 · 1933 ago 21 · 1934 ago 10 · 1935 dic 25 · 1936 dic 13 · 1937 dic 2 · 1939 apr 19 · 1940 apr 7 · 1941 mar 27 · 1943 ago 1 · 1945 gen 14 · 1947 nov 12 · 1948 mag 9 · 1950 mar 18 · 1951 mar 7 · 1951 set 1 · 1952 ago 20 · 1954 gen 5 · 1954 dic 25 · 1955 dic 14 · 1957 apr 30 · 1958 apr 19 · 1959 apr 8 · 1961 ago 11 · 1962 lug 31 · 1963 gen 25 · 1965 nov 23 · 1966 mag 20 · 1969 mar 18 · 1969 set 11 · 1970 ago 31 · 1972 gen 16 · 1973 gen 4 · 1973 dic 24 · 1976 apr 29 · 1977 apr 18 · 1979 ago 22 · 1980 ago 10 · 1981 feb 4 · 1983 dic 4 · 1984 mag 30 · 1987 set 23 · 1988 set 11 · 1990 gen 26 · 1991 gen 15 · 1992 gen 4 · 1994 mag 10 · 1995 apr 29 · 1998 ago 22 · 1999 feb 16 · 2001 dic 14 · 2002 giu 10 · 2003 mag 31 · 2005 ott 3 · 2006 set 22 · 2008 feb 7 · 2009 gen 26 · 2010 gen 15 · 2012 mag 20 · 2013 mag 10 · 2014 apr 29 · 2016 set 1 · 2017 feb 26 · 2019 dic 26 · 2020 giu 21 · 2021 giu 10 · 2023 ott 14 · 2024 ott 2 · 2026 feb 17 · 2027 feb 6 · 2028 gen 26 · 2030 giu 1 · 2031 mag 21 · 2032 mag 9 · 2034 set 12 · 2035 mar 9 · 2038 gen 5 · 2038 lug 2 · 2039 giu 21 · 2041 ott 25 · 2042 ott 14 · 2043 ott 3 · 2044 feb 28 · 2045 feb 16 · 2046 feb 5 · 2048 giu 11 · 2049 mag 31 · 2052 set 22 · 2053 mar 20 · 2056 gen 16 · 2056 lug 12 · 2057 lug 1 · 2059 nov 5 · 2060 ott 24 · 2061 ott 13 · 2063 feb 28 · 2064 feb 17 · 2066 giu 22 · 2067 giu 11 · 2070 ott 4 · 2071 mar 31 · 2074 gen 27 · 2074 lug 24 · 2075 lug 13 · 2077 nov 15 · 2078 nov 4 · 2079 ott 24 · 2081 mar 10 · 2082 feb 27 · 2084 lug 3 · 2085 giu 22 · 2085 dic 16 · 2088 ott 14 · 2089 apr 10 · 2092 feb 7 · 2092 ago 3 · 2093 lug 23 · 2095 nov 27 · 2096 nov 15 · 2097 nov 4 · 2099 mar 21 · 2100 mar 10
Eclissi parziali	1902 apr 8 · 1902 mag 7 · 1902 ott 31 · 1906 feb 23 · 1906 lug 21 · 1906 ago 20 · 1909 dic 12 · 1910 nov 2 · 1913 apr 6 · 1913 ago 31 · 1913 set 30 · 1916 dic 24 · 1917 gen 23 · 1917 giu 19 · 1917 lug 19 · 1920 mag 18 · 1920 nov 10 · 1924 mar 5 · 1924 lug 31 · 1924 ago 30 · 1927 dic 24 · 1928 giu 17 · 1928 nov 12 · 1931 apr 18 · 1931 set 12 · 1931 ott 11 · 1935 gen 5 · 1935 feb 3 · 1935 giu 30 · 1935 lug 30 · 1938 nov 21 · 1942 mar 16 · 1942 ago 12 · 1942 set 10 · 1946 gen 3 · 1946 mag 30 · 1946 giu 29 · 1946 nov 23 · 1949 apr 28 · 1949 ott 21 · 1953 feb 14 · 1953 lug 11 · 1953 ago 9 · 1956 dic 2 · 1960 mar 27 · 1960 set 20 · 1964 gen 14 · 1964 giu 10 · 1964 lug 9 · 1964 dic 4 · 1967 mag 9 · 1968 mar 28 · 1971 feb 25 · 1971 lug 22 · 1971 ago 20 · 1974 dic 13 · 1975 mag 11 · 1975 nov 3 · 1978 apr 7 · 1978 ott 2 · 1982 gen 25 · 1982 giu 21 · 1982 lug 20 · 1982 dic 15 · 1985 mag 19 · 1986 apr 9 · 1989 mar 7 · 1989 ago 31 · 1992 dic 24 · 1993 mag 21 · 1993 nov 13 · 1996 apr 17 · 1996 ott 12 · 1997 set 2 · 2000 feb 5 · 2000 lug 1 · 2000 lug 31 · 2000 dic 25 · 2004 apr 19 · 2004 ott 14 · 2007 mar 19 · 2007 set 11 · 2011 gen 4 · 2011 giu 1 · 2011 lug 1 · 2011 nov 25 · 2014 ott 23 · 2015 set 13 · 2018 feb 15 · 2018 lug 13 · 2018 ago 11 · 2019 gen 6 · 2022 apr 30 · 2022 ott 25 · 2025 mar 29 · 2025 set 21 · 2029 gen 14 · 2029 giu 12 · 2029 lug 11 · 2029 dic 05 · 2032 nov 3 · 2033 set 23 · 2036 feb 27 · 2036 lug 23 · 2036 ago 21 · 2037 gen 16 · 2040 mag 11 · 2040 nov 4 · 2047 gen 26 · 2047 giu 23 · 2047 lug 22 · 2047 dic 16 · 2050 nov 14 · 2051 apr 11 · 2051 ott 4 · 2054 mar 9 · 2054 ago 3 · 2054 set 2 · 2055 gen 27 · 2058 mag 22 · 2058 giu 21 · 2058 nov 16 · 2062 mar 11 · 2062 set 3 · 2065 feb 5 · 2065 lug 3 · 2065 ago 2 · 2065 dic 27 · 2068 nov 24 · 2069 apr 21 · 2069 mag 20 · 2069 ott 15 · 2072 mar 19 · 2073 feb 7 · 2076 giu 1 · 2076 nov 26 · 2083 feb 16 · 2083 lug 15 · 2083 ago 13 · 2084 gen 7 · 2086 dic 6 · 2087 mag 2 · 2087 giu 1 · 2087 ott 26 · 2090 mar 31 · 2091 feb 18 · 2094 giu 13 · 2094 lug 12 · 2094 dic 7 · 2098 apr 1 · 2098 set 25 · 2098 ott 24
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V · D · M Sole
Struttura	Nucleo · Zona radiativa · Tachocline · Zona convettiva · Fotosfera · Atmosfera (Cromosfera · Zona di transizione · Corona)
Struttura estesa	Vento · Campo magnetico (IMF · Corrente eliosferica diffusa) · Eliosfera · Termination shock · Eliopausa · Elioguaina · Bow shock
Fenomeni	Macchie · Facule · Granuli · Supergranulazione · Spicule · Anelli coronali · Brillamento · Protuberanze · Espulsioni di massa coronali · Onde di Moreton · Buchi coronali · Ciclo solare (Massimo · Minimo) · Perdite radiative della corona solare · Nanobrillamenti
Voci correlate	Sistema solare · Attività · Dinamo · Radiazione · Rotazione · Eclissi · Esplorazione · Osservazione · Eliosismologia · Paradosso del Sole giovane debole · Problema dei neutrini solari · Modello Solare Standard · Modello di Babcock

V · D · M Transiti astronomici nel sistema solare
da Venere	Mercurio
dalla Terra	Mercurio · Venere · Luna
da Marte	Mercurio · Venere · Terra · Deimos · Fobos
da Giove	Mercurio · Venere · Terra · Marte
da Saturno	Mercurio · Venere · Terra · Marte · Giove
da Urano	Mercurio · Venere · Terra · Marte · Giove · Saturno
da Nettuno	Mercurio · Venere · Terra · Marte · Giove · Saturno · Urano
Transito · Pianeti del sistema solare

Controllo di autorità	LCCN (EN) sh85040739 · GND (DE) 4181825-8 · J9U (EN, HE) 987007531366605171 · NDL (EN, JA) 00568557